ચુંબકીય બળ માટે ન્યૂટનનો ત્રીજો નિયમ પળાય છે. $ (0, R, 0)$ સ્થાને રહેલાં વિધુતપ્રવાહધારિત ખંડ $\overrightarrow {d{l_1}}  = dl\left( {\hat i} \right)$ ઊગમબિંદુએ અને $\overrightarrow {d{l_2}}  = dl\left( {\hat j} \right)$ માટે ચકાસો. બંને ખંડમાંથી $\mathrm{I}$ જેટલો પ્રવાહ પસાર થાય છે.

બાયો-સાવરના નિયમ મુજબ, $I \overrightarrow{d l} \times \vec{r}$ ની દિશામાં ચુંબકીયક્ષેત્ર $\overrightarrow{ B }$ હોય છે. જ્યારે $I \overrightarrow{d l}$ પ્રવાહની દિશામાં હોય છે.

$(0, R , 0)$ પાસે રહેલા $d l_{2}$ ખંડ માટે ચુંબકીયક્ષેત્ર,

$\overrightarrow{ B }= I \overrightarrow{d l}_{2} \times \vec{r}= I d l(\hat{i}) \times r \hat{j}= I d l r(\hat{i} \times \hat{j})$

$\therefore\overrightarrow{ B }= I d l r(\hat{k})$

અર્થાત્ $z$-અક્ષની દિશામાં મળશે.

આ ખંડ પર લાગતું બળ,

$\overrightarrow{ F }_{2} = I \overrightarrow{d l}_{2} \times \overrightarrow{ B }$

$= I d l(\hat{i}) \times B (\hat{k})$

$= I d l B (\hat{i} \times \hat{k})$

$= I d l B (-\hat{j})$

આ બળ $y$-દિશામાં લાગશે.

ઊગમબિંદુએ રહેલાં ખંડ $d l_{1}$ પર ચુંબકીયક્ષેત્ર,

$I \overrightarrow{d l}_{1} \times \vec{r}= I d \hat{l}_{j} \times r(-\hat{j})$

$=0$

$\vec{r}=r(-\hat{j})$ કારણે કે, પ્રથમ ખંડ $(0, R , 0)$ પર છે. તેની સાપેક્ષ આ ખંડનો સ્થાન સદિશ $y$-દિશામાં મળે છે. આમ, આ સ્થાન પર યુંબકીયક્ષેત્ર શૂન્ય છે. તેથી $\overrightarrow{d l}_{2}$ ના કારણે $\overrightarrow{d l}_{1}$ પર લાગતું ચુંબકીય બળ શૂન્ય હોય. આમ,ચુંબકીય બળો ન્યૂટનના ત્રીજા નિયમનું પાલન કરતાં નથી.