$1\,s$ के आवर्तकाल और $l$ लंबाई वाला एक सरल लोलक $O$ पर एक स्थिर आधार से लटका हुआ है। लोलक का गोलक जमीन पर $A$ से $H$ ऊर्ध्वाधर ऊंचाई पर है। आयाम $\theta_0$ है। जब $\theta = \frac{\theta_0}{2}$ होता है तो डोरी टूट जाती है। गोलक को जमीन से टकराने में लगा समय और $A$ से वह दूरी ज्ञात कीजिए जहाँ गोलक जमीन से टकराता है। मान लीजिए कि $\theta_0$ छोटा है,ताकि $\sin \theta_0 \approx \theta_0$ और $\cos \theta_0 \approx 1$ हो।

(N/A) कोणीय आवृत्ति $\omega = \frac{2\pi}{T} = 2\pi \text{ rad/s}$ है।
$t=0$ पर,गोलक $\theta = \theta_0$ पर है। कोणीय स्थिति $\theta(t) = \theta_0 \cos(\omega t)$ है।
जिस क्षण डोरी टूटती है,$\theta = \frac{\theta_0}{2}$,इसलिए $\frac{\theta_0}{2} = \theta_0 \cos(2\pi t_1) \implies \cos(2\pi t_1) = \frac{1}{2} \implies 2\pi t_1 = \frac{\pi}{3} \implies t_1 = \frac{1}{6} \text{ s}$।
इस क्षण पर वेग के घटक $v_x = l\omega \sin(\frac{\theta_0}{2})$ (क्षैतिज) और $v_y = l\omega \cos(\frac{\theta_0}{2})$ (नीचे की ओर) हैं।
चूंकि $\theta_0$ छोटा है,$v_x \approx l\omega(\frac{\theta_0}{2})$ और $v_y \approx l\omega$ है।
इस क्षण पर जमीन से गोलक की ऊंचाई $h = H + l(1 - \cos(\frac{\theta_0}{2})) \approx H + l(1 - 1) = H$ है।
ऊर्ध्वाधर गति $h = v_y t + \frac{1}{2}gt^2$ है,इसलिए $H = (l\omega)t + \frac{1}{2}gt^2$।
$t$ के लिए हल करने पर जमीन से टकराने का समय प्राप्त होता है। $A$ से क्षैतिज दूरी $x = l \sin(\frac{\theta_0}{2}) + v_x t = l(\frac{\theta_0}{2}) + (l\omega \frac{\theta_0}{2})t$ है।