यदि द्रव की एक बूंद छोटी बूंदों में टूट जाती है,तो इसके परिणामस्वरूप बूंदों का तापमान कम हो जाता है। मान लीजिए $R$ त्रिज्या की एक बूंद $N$ छोटी बूंदों में टूट जाती है,जिनमें से प्रत्येक की त्रिज्या $r$ है। तापमान में गिरावट का अनुमान लगाएं।

(N/A) प्रक्रिया के दौरान द्रव का आयतन स्थिर रहता है।
बड़ी बूंद का आयतन = $N \times$ छोटी बूंद का आयतन
$\frac{4}{3} \pi R^3 = N \times \frac{4}{3} \pi r^3 \implies R^3 = N r^3 \implies N = \frac{R^3}{r^3}$.
पृष्ठीय क्षेत्रफल में परिवर्तन $\Delta A$ अंतिम पृष्ठीय क्षेत्रफल और प्रारंभिक पृष्ठीय क्षेत्रफल का अंतर है:
$\Delta A = N(4 \pi r^2) - 4 \pi R^2 = 4 \pi (N r^2 - R^2)$.
चूंकि $N = R^3/r^3$,हमारे पास $\Delta A = 4 \pi (\frac{R^3}{r^3} r^2 - R^2) = 4 \pi R^2 (\frac{R}{r} - 1)$ है।
पृष्ठीय क्षेत्रफल में वृद्धि के कारण मुक्त ऊर्जा $E = S \Delta A = 4 \pi S R^2 (\frac{R}{r} - 1)$ है,जहां $S$ पृष्ठ तनाव है।
यह ऊर्जा द्रव की आंतरिक ऊर्जा से अवशोषित होती है,जिससे तापमान में $\Delta \theta$ की गिरावट आती है।
$E = m C \Delta \theta$,जहां $m = \rho V = \rho (\frac{4}{3} \pi R^3)$ और $C$ विशिष्ट ऊष्मा धारिता है।
ऊर्जा को बराबर करने पर: $4 \pi S R^2 (\frac{R}{r} - 1) = \rho (\frac{4}{3} \pi R^3) C \Delta \theta$.
$\Delta \theta$ के लिए हल करने पर: $\Delta \theta = \frac{3 S}{\rho C R} (\frac{R}{r} - 1) = \frac{3 S}{\rho C} (\frac{1}{r} - \frac{1}{R})$.