एक $M$ द्रव्यमान और $R$ त्रिज्या वाले पहिये की रिम पर प्रति इकाई लंबाई $\lambda$ का रेखीय आवेश समान रूप से वितरित है। पहिये के स्पोक्स हल्के और अचालक हैं और यह अपनी धुरी पर घर्षण रहित घूमने के लिए स्वतंत्र है। रिम के भीतर एक वृत्ताकार क्षेत्र में एक समान चुंबकीय क्षेत्र मौजूद है,जो इस प्रकार है:
$B = -B_{0} \hat{k}$ जब $r \leq a$ $(a < R)$
$B = 0$ अन्यथा।
चुंबकीय क्षेत्र को अचानक बंद करने के बाद पहिये की कोणीय गति क्या होगी?

(D) जब चुंबकीय क्षेत्र को बंद किया जाता है,तो बदलता हुआ चुंबकीय फ्लक्स एक विद्युत क्षेत्र प्रेरित करता है। फैराडे के नियम के अनुसार,प्रेरित $EMF$ $\oint \vec{E} \cdot d\vec{l} = -\frac{d\Phi_B}{dt}$ है।
$r \leq a$ त्रिज्या के वृत्ताकार पथ के लिए,चुंबकीय फ्लक्स $\Phi_B = B \cdot \pi r^2$ है।
$r$ त्रिज्या पर प्रेरित विद्युत क्षेत्र $E(2\pi r) = \frac{d}{dt}(B_0 \pi r^2) = \pi r^2 \frac{dB_0}{dt}$ है।
अतः,$E = \frac{r}{2} \frac{dB_0}{dt}$।
रिम पर कार्य करने वाला टॉर्क $\tau = R(qE)$ है,जहाँ $q = \lambda (2\pi R)$ है।
कुल टॉर्क $\tau = \int R E dq = 2\pi R^2 \lambda E$ है।
$r=a$ पर $E$ का मान रखने पर और आवेग $\int \tau dt = \Delta L = I\omega$ का उपयोग करने पर,जहाँ $I = MR^2$ है:
$\int (2\pi R^2 \lambda) \frac{a}{2} \frac{dB_0}{dt} dt = MR^2 \omega$।
$\pi R^2 \lambda a B_0 = MR^2 \omega$।
$\omega = \frac{\pi a^2 \lambda B_0}{MR}$।