$1\; m$ लंबाई की एक धात्विक छड़ को $50\; rev/s$ की आवृत्ति के साथ घुमाया जाता है,जिसका एक सिरा केंद्र पर और दूसरा सिरा $1\; m$ त्रिज्या वाले एक वृत्ताकार धात्विक वलय की परिधि पर टिका होता है। यह केंद्र से गुजरने वाली और वलय के तल के लंबवत अक्ष के परितः घूमती है (चित्र)। अक्ष के समानांतर $1\; T$ का एक स्थिर और एकसमान चुंबकीय क्षेत्र हर जगह मौजूद है। केंद्र और धात्विक वलय के बीच $emf$ क्या है?

(157 V) विधि $I$
जैसे ही छड़ घूमती है,छड़ में मौजूद मुक्त इलेक्ट्रॉन लॉरेंट्ज़ बल के कारण बाहरी सिरे की ओर बढ़ते हैं और वलय पर वितरित हो जाते हैं। इस प्रकार,आवेशों का परिणामी पृथक्करण छड़ के सिरों के बीच $emf$ उत्पन्न करता है। $emf$ के एक निश्चित मान पर,इलेक्ट्रॉनों का प्रवाह रुक जाता है और एक स्थिर अवस्था प्राप्त हो जाती है। जब छड़ चुंबकीय क्षेत्र के लंबवत गति करती है,तो छड़ की $dr$ लंबाई पर उत्पन्न $emf$ का परिमाण $d\varepsilon = B v dr$ द्वारा दिया जाता है।
अतः,$\varepsilon = \int d\varepsilon = \int_{0}^{R} B v dr = \int_{0}^{R} B \omega r dr = \frac{B \omega R^{2}}{2}$.
$v = \omega r$ का उपयोग करने पर,हमें प्राप्त होता है $\varepsilon = \frac{1}{2} \times 1.0 \times (2 \pi \times 50) \times (1^{2}) = 157\; V$.
विधि $II$
$emf$ की गणना करने के लिए,हम एक बंद लूप $OPQ$ की कल्पना कर सकते हैं जिसमें बिंदु $O$ और $P$ एक प्रतिरोधक से जुड़े हैं और $OQ$ घूमती हुई छड़ है। प्रतिरोधक के सिरों पर विभवांतर प्रेरित $emf$ के बराबर होता है और यह $B \times$ (लूप के क्षेत्रफल में परिवर्तन की दर) के बराबर होता है। यदि $\theta$ समय $t$ पर छड़ और वृत्त की त्रिज्या के बीच का कोण है,तो सेक्टर $OPQ$ का क्षेत्रफल $\pi R^{2} \times \frac{\theta}{2 \pi} = \frac{1}{2} R^{2} \theta$ द्वारा दिया जाता है,जहाँ $R$ वृत्त की त्रिज्या है। अतः,प्रेरित $emf$ $\varepsilon = B \times \frac{d}{dt} [\frac{1}{2} R^{2} \theta] = \frac{1}{2} B R^{2} \frac{d\theta}{dt} = \frac{B \omega R^{2}}{2} = 157\; V$ है।